حل النسبية العامة للفراغ

تُمثل حلول الفراغ في النسبية العامة بالاعتماد على مضاعف لورانتز ^{[الإنجليزية]} بأنها الحلول الرياضية حيث يكون تينسور آينشتاين ^{[الإنجليزية]} بلا قيمة. وحسب معادلة مجال آينشتاين سيكون تينسور الاجهاد-طاقة ^{[الإنجليزية]} من المعادلة أيضًا بلا قيمة، ويعني هذا أنه بدون كتلة ليس هناك حقل للجاذبية. تختلف هذه الحلول عن حلول الفراغ الكهربائي ^{[الإنجليزية]} ، والتي تأخذ في الاعتبار المجال الكهرومغناطيسي بالإضافة إلى مجال الجاذبية، كما وتختلف أيضاً عن حلول فراغ لامبدا ^{[الإنجليزية]}، حيث يكون الحد الوحيد في تينسور الإجهاد-الطاقة هو الثابت الكوني (ولهذا يمكن أن تعتبر حلول فراغ لامبدا كنماذج كونية).

جزء من سلسلة مقالات حول
النسبية العامة
${\displaystyle G_{\mu \nu }+\Lambda g_{\mu \nu }={8\pi G \over c^{4}}T_{\mu \nu }}$
مقدمة التاريخ الصياغة الرياضية الاختبارات
المفاهيم الأساسية مبدأ النسبية نظرية النسبية الإطار المرجعي الإطار المرجعي القصوري Rest frame Center-of-momentum frame مبدأ التكافؤ تكافؤ الكتلة-الطاقة النسبية الخاصة نسبية خاصة مضاعفة de Sitter invariant special relativity خط العالم الهندسة الريمانية
الظواهر مغناطيسية الجاذبية مشكلة كيبلر الجاذبية حقل الجاذبية Gravity well عدسة الجاذبية الموجة الثقالية الانزياح الأحمر الجذبوي الانزياح الأحمر الانزياح الأزرق تمدد الزمن الإبطاء الزمني الثقالي Shapiro time delay Gravitational potential انضغاط جذبوي الانهيار الجاذبي تباطؤ الإطار المرجعي التأثير الجيوديسي التفرد الثقالي أفق الحدث التفرد المجرد ثقب أسود ثقب أبيض الزمكان المكان الزمن رسم مينكوفسكي البياني زمكان مينكوفسكي Closed timelike curve ثقب دودي Ellis wormhole
المعادلات الشكليات المعادلات Linearized gravity معادلات حقل أينشتاين فريدمان الجيوديسي في النسبية العامة Mathisson–Papapetrou–Dixon معادلة هاملتون جاكوبي أينشتاين Curvature invariant (general relativity) Lorentzian manifold الشكليات ADM BSSN Post-Newtonian نظريات متقدمة نظرية كلوزا-كلاين الجاذبية الكمية الجاذبية الفائقة
الحلول شوارزشيلد (interior) رايسنر-نوردستروم Gödel كير Kerr–Newman Kasner Lemaître–Tolman Taub-NUT ميلن روبرتسون-ووكر pp-wave van Stockum dust Weyl−Lewis−Papapetrou حل النسبية العامة للفراغ حل النسبية العامة للفراغ
علماء أينشتاين لورينتس هيلبرت بوانكاريه شوارتزشيلد دي سيتر رايسنر نوردستورم فايل إدنغتون فريدمان ميلن زفيكي لومتر غودل ويلر روبرتسون باردين والكر كر تشاندراسخار إهلرس بنروز هوكينج ریجادوری تيلور هالس ستوکام توب نیومان ياو تورن وآخرون

بشكل عام يعّرف الفراغ في مضاعف لورانتز بأنه المنطقة التي لايملك فيها تينسور آينشتاين قيمة (تكون قيمته صفراً) .

حلول الفراغ المعتمدة على هذا الاساس تمثل حالة خاصة من الحلول الدقيقة ^{[الإنجليزية]} الأكثر عمومية في النسبية العامة .